磁****集成技術
所謂磁集成技術，就是將多個電感、變壓器繞在一個磁芯上；再通俗一點，就是把電感集成在變壓器之中。主要的目的有：
(資料圖)
最直觀得益于這項技術的感受，莫過于手里體積越來越小的手機充電器和電腦充電器。而隨著氮化鎵GaN半導體的出現，開關頻率可達到MHz級別，使得PCB變壓器成為可能。
理想變壓器并不存在，任何一個變壓器都有漏電感，應用最為廣泛的變壓器T型等效模型中，也對漏電感進行了建模。
大多數情況，我們希望這個漏感足夠小，但在有些情況我們需要利用這個漏感，如果這個漏感的特性和我們所需要的電感相同，也就完成了電感在變壓器中集成。在某些情況，尤其是諧振變換器的應用中，電感需要精確設計，而在磁集成變壓器中，則轉變為對漏電感的精確控制。
磁****路分析
左下圖是一種典型的磁集成變壓器結構，有中心柱和兩個邊柱，為方便闡述，兩個邊柱我命名為A柱和B柱。中心柱和邊柱都留有氣隙，邊柱柱氣隙磁阻為 Rg1，中心柱柱氣隙磁阻為 Rg2。
（這里一共有四部分繞組，原邊(primary)繞在A柱上的匝數記為 NPA，副邊(secondary)繞在B柱上的匝數記為 NSB，以此類推)
原邊繞組 NPA、NPB和副邊繞組 NSA、 NSB，非對稱地繞在兩個邊柱上。
根據磁路理論，可導出為右上圖所示的 磁路模型。這里有一個重要的假設：磁芯磁導率足夠大，磁導線集中在磁芯內部。
有電流的繞組轉化為磁動勢（MMF，Magnetic Motive Force）
MMF=NI
空氣氣隙轉化為磁阻：
lg1, lg2——邊柱和中心柱的氣隙長度
Ae1, Ae2——邊柱和中心柱的有效截面積
μ0——真空磁導率
上述兩個公式可以由安培環路定律直接推導出來。
對照著磁路模型，可以直接用”支路磁通法”列出方程組：
原邊總匝數N1= NPA+ NPB, 副邊總匝數N2=NSA+NSB
可解得
這里的ΦK就是漏磁通，前面提到變壓器需要非對稱繞制，這是因為如果對稱繞制（ NPA= NPB, * N SA* = NSB），則理論上漏磁通為0。
這種結構的磁集成變壓器能獲得較好的EMC特性，是因為它的漏磁通集中在變壓器內部的中心柱，沒有對外輻射。
回到電路
到目前為止，似乎都是在分析磁通，還沒有和我們所關心的漏電感扯上關系，再回到變壓器的T型等效電路。
接下來我們需要找到磁路模型和電路模型之間的對應關系，用二端口網絡來描述這個變壓器（由于變壓器為無源線性網絡，一定是互易二端口網絡，只有3個獨立參數）：
從磁路模型最后的結果繼續，結合法拉第電磁感應定律有：
兩種描述變壓器的方式應當殊途同歸，代入ΦA和Φ B，可得到自感L11、L22及互感L12與繞組匝數之間的關系：
進一步我們就可以算出勵磁電感和漏感了，總算大功告成。
由此可見，漏電感的大小和 匝數繞法、磁阻相關，而磁阻又和 截面積、氣隙長度相關，只要調整這些參數，就能得到想要的漏感大小。
如果A柱和B柱匝數相同，且變比為1（ NPA= NSB, * N SA* = NPB），則漏感的表達式可進一步簡化為
基于此，可進一步的歸納一些規律：原邊漏電感的大小，近似正比于原邊繞組在兩個磁柱分別繞制 匝數差的平方，反比于磁阻。
符號也許不太直觀，這里舉個使用4層板的PCB變壓器的例子
其對應的匝數為：
根據上文結論，可計算其勵磁電感及漏感
路****在何方？
此時一定應該有的疑問是：這樣的分析方法真的足夠精確嗎？
很遺憾，經過樣品實測，理論推導模型的結果與實際參數偏差約5%。這里我還使用到了有限元磁仿真軟件Ansys Maxwell，得到的結果更加精確，與樣品實測僅偏差<1%。
理論模型誤差較大的原因在于，在分析的開始，我們假設了磁導率足夠大忽略了空氣磁路。
而事實上，磁導率不足夠大時，導致氣隙邊緣效應、空氣磁路并不能忽略，這點從仿真得到的磁場分布圖中可以看出。
所以更為合理的設計方式是：先利用磁路推導的理論結果進行初步設計，然后在磁仿真中驗證，這些公式的價值也在于指導調整設計參數的方向。
關鍵詞：
營業執照公示信息
